Flytande skjuvspänning hänvisar till spänningens koplanära komponent tillsammans med ett tvärsnitt av ett material. Detta uppstår på grund av komponentens kraftvektor som är analog med tvärsnittet.
Det står i motsats till normal spänning som uppstår från kraftvektorer som är vinkelräta mot materialets tvärsnitt, var den agerar.
Vätskor som rör sig längs fasta gränser får skjuvspänning på den givna gränsen. Faktum är att ”halkfri situation” indikerar att vätskehastigheten relativt gränsen betraktas som noll. Men någon gång från den gränsen bör flödeshastigheten vara identisk med vätskan.
I ett flöde i en rak behållare eller ett kärl rör sig vätskor inte med samma hastighet vid varje punkt i kärlet. I ett sådant fall är vätskeflödet långsammast nära kärlets vägg och snabbast vid dess fokalområde. Vätskans hastighet antar en profil av laminärt flöde eller ”parabolisk”. Denna typ av flöde produceras av friktionen inuti kärlets vägg och är associerad med vätskans viskositet.
Friktionen producerar en tangentiell kraft som frigörs av den strömmande vätskan, kallas vätskeskjuvspänningen. Storleken på detta beror på vätskehastigheten vid förflyttning från och runt kärlet. Hastigheten för denna skjuvspänning bör övervakas och noggrant mätas för att förhindra spänningar, som orsakar korrosion.
